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Aug 25, 2023

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Rapports scientifiques volume 12,

Rapports scientifiques volume 12, Numéro d'article : 7849 (2022) Citer cet article

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Un inclinomètre à base d'interféromètre de Michelson (MI) dans la fibre, qui consiste en une fibre épissée par désalignement avec un revêtement d'extrémité, est proposé et démontré expérimentalement. La lumière incidente divisée au niveau du joint épissé par défaut d'alignement est réfléchie au niveau du revêtement d'extrémité, puis recouplée dans le cœur de la fibre. En raison de la différence de phase entre le mode de cœur et le mode de gaine \(m{\text{th}}\), un MI typique est formé. La fibre près du joint épissé par désalignement est insérée dans deux tubes capillaires en quartz. L'inclinaison du tube de quartz capillaire entraîne une déformation et une courbure importantes du joint épissé par désalignement, ce qui entraîne une modification de la longueur d'onde et de l'intensité du spectre MI. Les résultats expérimentaux indiquent une bonne réponse dans la plage d'angles de 0° à 50°. La modulation de longueur d'onde et la modulation d'intensité sont réalisées, avec des sensibilités de 0,55 nm/deg et 0,17 dB/deg, respectivement. De plus, le capteur montre une forte dépendance à l'orientation en raison de la structure asymétrique dans le joint épissé par désalignement.

Les capteurs d'inclinaison (également connus sous le nom d'inclinomètres) sont largement utilisés dans de nombreuses applications, notamment la surveillance de l'état des structures, la prédiction des glissements de terrain, les mesures géotechniques/civiles et la détection de gestes. Ces dernières années, les inclinomètres à fibre optique ont suscité un grand intérêt en raison de leurs avantages uniques de taille compacte, de surveillance à distance, d'insensibilité aux gaz inflammables et explosifs1,2, etc. Divers schémas d'inclinomètres à fibre optique ont été développés, qui peuvent être principalement classés en deux types : à base de réseau et à base d'interféromètre3,4,5,6. Prenons l'exemple du réseau de Bragg en fibre (FBG), un prétraitement tel que le polissage et l'effilement peut coupler la lumière du noyau à la gaine, ce qui rend le FBG sensible au changement d'angle7,8,9. Cependant, le prétraitement affaiblit la résistance mécanique de la fibre et les capteurs souffraient généralement d'instabilité. De plus, le réseau de Bragg à fibre inclinée (TFBG) et le réseau de fibre à longue période (LPFG) sont des structures typiques pour coupler le mode cœur au mode gaine, qui peuvent être appliqués comme inclinomètres10,11,12. Cependant, les caractéristiques de détection basées sur le spectre de transmission limitent leur application là où une sonde à extrémité unique serait préférable (applications in vivo, par exemple)13. Comme autre type de dispositif à fibre optique, les interféromètres dans la fibre avec des bras d'interférence séparés sont également sensibles à l'inclinaison14. Par exemple, le cône fondu est utilisé pour le couplage des modes cœur-gaine, dans lequel le spectre d'interférence est obtenu15. Comme la région effilée est douce et facile à plier, de nombreux inclinomètres basés sur la conicité fusionnée ont été proposés16,17,18. L'inconvénient de cette structure est que le cône fondu est facile à casser et que la plage de mesure est petite. De plus, différentes fibres présentant un défaut d'alignement du champ en mode cœur sont également épissées pour former un interféromètre pour la mesure de l'inclinaison, telles que la fibre à cœur mince19, la fibre à cristal photonique à cœur creux20,21, la fibre multigaine22, etc. Ce type de capteur présente une haute sensibilité, cependant, ces fibres spéciales sont chères et le processus de fabrication est compliqué23.

Dans cet article, nous proposons et démontrons expérimentalement un inclinomètre à base d'interféromètre de Michelson (MI) utilisant une configuration simple : une fibre monomode épissée par désalignement (SMF) avec revêtement d'extrémité. Différente des structures épissées par désalignement signalées utilisées pour la courbure24, la flexion25,26 et la mesure de la déformation, la sonde de détection proposée est insérée dans deux tubes capillaires en quartz près du joint épissé par désalignement. L'inclinaison du tube de quartz modifie le rapport de couplage entre le mode de cœur et les modes de gaine, entraînant le décalage du spectre de réflexion. De cette façon, une mesure d'inclinaison très sensible est obtenue. L'inclinomètre présente une sensibilité élevée de 0,55 nm/deg, ce qui en fait un bon candidat pour la mesure de l'inclinaison.

Le schéma de principe de la configuration expérimentale est illustré à la Fig. 1a. Une source à large bande (BBS), un analyseur de spectre optique (OSA), un contrôleur de polarisation (PC) et un circulateur optique sont utilisés pour surveiller le spectre d'interférence. L'état de polarisation de la lumière incidente est contrôlé par le PC à trois anneaux. La figure 1b montre le diagramme schématique de l'inclinomètre à base de MI. L'axe de la fibre est défini comme l'axe z. Deux sections de fibre sont épissées mal alignées, où l'axe y est décalé et l'axe x est aligné. Le côté gauche du joint épissé par défaut d'alignement est défini comme "fibre d'entrée", et le côté droit est défini comme "fibre épissée par défaut d'alignement", comme indiqué sur la figure 1b. Un film de cuivre est plaqué à l'extrémité de la fibre épissée par désalignement. La fibre d'entrée et la fibre épissée par désalignement sont respectivement insérées dans deux tubes capillaires en quartz. La distance entre ces deux tubes capillaires est de quelques millimètres. Le tube capillaire gauche est fixe et le tube capillaire droit peut être tourné librement afin que l'angle de la fibre puisse être ajusté. L'image de l'articulation épissée par désalignement est illustrée à la Fig. 1b.

(a) Schéma de principe du dispositif expérimental. (b) Schéma de principe de l'inclinomètre.

Comme le montre la figure 1b, la lumière incidente provenant de la fibre d'entrée est divisée en deux parties au niveau du joint épissé par défaut d'alignement. Une partie de la lumière est couplée dans le cœur de la fibre épissée par défaut d'alignement en tant que mode de cœur, et une autre partie est couplée dans la gaine de la fibre épissée par défaut d'alignement en tant que modes de gaine. Ces deux parties de lumière sont réfléchies sur le film de cuivre, puis recouplées dans le noyau et la gaine de la fibre d'entrée au niveau du joint épissé par désalignement. Le mode de cœur recouplé et les modes de gaine dans le cœur de la fibre d'entrée sont utilisés pour la détection d'angle.

En raison de la différence de phase du mode de cœur recouplé et des modes de gaine, un MI typique est formé dans le cœur de la fibre d'entrée. La frange d'interférence peut être observée dans le spectre de réflexion, qui peut être exprimé par :

où \(I_{co}\) et \(I_{cl}^{m}\) sont l'intensité lumineuse du mode cœur et du mode gaine \(m{\text{th}}\). \(R\) est la réflectivité du film de cuivre et sa valeur est généralement supérieure à 0,8. \(\varphi^{m}\) est la différence de phase entre le mode cœur et le mode gaine \(m{\text{th}}\), qui peut s'écrire :

où \(L_{co}\) et \(L_{cl}^{m}\) sont la longueur de propagation du mode cœur et du mode gaine \(m{\text{th}}\). \(\lambda\) est la longueur d'onde de la lumière incidente du MI. \(n_{eff}^{co}\) et \(n_{eff}^{m,cl}\) sont les indices de réfraction effectifs du mode cœur et le \(m{\text{th}}\) mode de revêtement, respectivement. Lorsque la différence de phase satisfait la condition :

un creux de transmission apparaît à :

lorsque le tube de quartz capillaire est plié et incliné, l'angle d'incidence de la lumière au niveau du joint épissé par désalignement est modifié, de sorte que la différence de phase entre le mode de noyau et le mode de gaine \ (m{\text{th}}\) est modifiée par conséquent. De cette manière, un décalage de longueur d'onde du spectre d'interférence s'est produit. De plus, à mesure que la courbure de la fibre épissée par désalignement augmente, plus de lumière est couplée du noyau à la gaine, de sorte que l'intensité du spectre d'interférence est réduite en conséquence.

Deux sections de SMF (Corning, SMF-28e) sont insérées dans deux tubes de quartz capillaires, puis épissées mal alignées à l'aide d'une colleuse à fusion commerciale (FURUKAWA, S178) dans un mode personnalisé. Les diamètres du cœur et de la gaine de la fibre sont respectivement de 9,2 μm et 125 μm. Un film de cuivre est plaqué sur l'extrémité clivée de la fibre épissée par désalignement à l'aide d'une pulvérisation magnétron (ULVAC, ACS-4000-C4). L'épaisseur du film est de 60 nm. Le tube de quartz est fixé à la fibre par un adhésif en résine époxy (Henkel, E-120HP). La distance entre ces deux tubes capillaires est d'environ 3,5 mm.

Selon la théorie des interférences de Michelson, le contraste des franges dépend du rapport de couplage et de la perte de transmission de la lumière. Le degré des décalages de cœur affecte le rapport de couplage, et la longueur de la fibre épissée par défaut d'alignement affecte la perte de transmission du mode cœur et des modes de gaine. Par conséquent, il est important d'améliorer la longueur de la fibre épissée par défaut d'alignement et le décalage du noyau du joint d'épissure, de manière à améliorer le contraste des franges.

Quatre échantillons MI avec un décalage central de 6 μm et différentes longueurs de 1, 2, 4 et 8 cm sont fabriqués. Chaque échantillon MI présente un contraste de frange distinct et une plage de spectre libre dans le spectre d'interférence, comme illustré à la Fig. 2. On peut constater que l'échantillon MI avec une longueur de fibre plus courte a un contraste de frange plus petit. L'échantillon MI avec une longueur de fibre de 1 cm a le plus grand contraste de frange. Cependant, la fibre courte est difficile à faire fonctionner sur l'épisseur par fusion, de sorte que la fibre épissée par désalignement d'une longueur de 2 cm est sélectionnée dans l'expérience suivante.

Spectres d'interférence des quatre échantillons MI avec un décalage de noyau de 6 μm et différentes longueurs de 1, 2, 4 et 8 cm.

De plus, le décalage du noyau du joint épissé par défaut d'alignement est amélioré en déplaçant les moteurs directionnels x et y dans l'épissure par fusion. Six échantillons MI avec une longueur de fibre de 2 cm et différents décalages de noyau de 1, 2, 4, 8, 10 et 12 μm sont fabriqués. Les spectres d'interférence sont illustrés à la Fig. 3. L'échantillon MI avec un décalage de 12 μm obtient le rapport de contraste maximal mais subit une perte d'insertion importante. Il existe donc un compromis entre le décalage du cœur et la perte d'insertion. Dans l'expérience suivante, le décalage du noyau du joint épissé par désalignement est sélectionné à 8 μm.

Spectres d'interférence des échantillons MI avec une longueur de 2 cm et des décalages de noyau de 1, 2, 4, 8, 10 et 12 μm.

Avec la configuration expérimentale représentée sur la figure 1a, les performances d'inclinaison de l'inclinomètre sont caractérisées. Les paramètres optimisés, c'est-à-dire une longueur de fibre épissée par désalignement de 2 cm et un décalage de noyau de 8 μm sont sélectionnés. Comme le montre la Fig. 4, le spectre d'interférence présente un contraste de frange d'environ 12 dB. La perte d'insertion est d'environ − 31 dB, ce qui est approximatif des autres dispositifs à fibre basés sur l'interféromètre de Sagnac (environ − 42 dB) et l'interféromètre de Mach–Zehnder (environ − 32 dB)27. Le contraste de longueur d'onde et de frange de la vallée d'interférence près de 1553,2 nm est utilisé comme indicateur pour la mesure d'inclinaison, comme indiqué dans la case en pointillés de la Fig. 4.

Spectre d'interférence du capteur avec une longueur de fibre épissée par défaut d'alignement de 2 cm et un décalage de noyau de 8 μm.

L'expérience est réalisée à température ambiante constante (22,5 °C). L'angle d'inclinaison varie de 0° à 50°, avec un pas de 5°. Un anglemètre électronique (RION, DMI410) avec une précision de 0,05° est utilisé pour fournir un angle standard. Les vallées d'interférence avec un angle croissant sont représentées sur la figure 5, qui montre la caractéristique d'angle fort. L'angle d'orientation est le long de l'axe y, comme indiqué dans l'encart.

Quelques vallées d'interférence de l'inclinomètre avec l'angle de 0° et 50°.

La longueur d'onde et l'intensité des vallées d'interférence sont tracées en fonction de l'angle, comme indiqué sur les figures 6a, b, respectivement. Lorsque l'angle passe de 0° à 50°, la vallée d'interférence se déplace vers la longueur d'onde la plus longue et l'intensité augmente. Il est évident que la réponse du capteur à l'angle n'est pas linéaire. C'est parce que plus de lumière est couplée du noyau à la gaine à mesure que l'angle devient plus grand, et les modes de gaine sont plus sensibles à la flexion environnante. De plus, le joint épissé par désalignement subit une contrainte extrêmement importante dans le cas d'un grand angle, ce qui augmente la différence de phase entre le mode de cœur et le mode de gaine d'ordre élevé. Les courbes de réponse de la longueur d'onde et de l'intensité sont obtenues par ajustement quadratique, l'équation d'ajustement est donnée sur la figure. Dans la plage de l'angle d'inclinaison de 0° à 20°, la réponse du capteur montre une bonne linéarité. La sensibilité à la longueur d'onde de 0,55 nm/deg et la sensibilité à l'intensité de 0,17 dB/deg sont obtenues.

La réponse en longueur d'onde (a) et en intensité (b) par rapport à différents angles d'inclinaison.

Bien qu'il y ait un PC à trois anneaux sur la figure 1a, il convient de noter que les résultats expérimentaux ne sont pas affectés par l'état de polarisation dans la plage d'angles de 0 ° à 50 °. Ce n'est que lorsque l'angle d'inclinaison est encore augmenté (généralement supérieur à 70°) que les résultats expérimentaux sont affectés par l'état de polarisation. Un nouveau creux émergera dans la région de longueur d'onde plus courte sans contrôleur de polarisation. Ce phénomène est cohérent avec la référence 28 et est causé par des changements dans l'état de polarisation.

Pour étudier la dépendance à l'orientation de l'inclinomètre, la réponse angulaire sur les orientations allant de 0° à 360° est démontrée. Il y a quatre couches de gaine sur la fibre d'entrée à 150 mm du joint épissé par défaut d'alignement. La fibre et ces gaines sont solidement collées avec de la colle à base de résine époxy. Le diamètre extérieur de la gaine la plus à l'extérieur est de 6 mm. Des graduations à des intervalles de 20° sont marquées autour de la gaine la plus externe. De cette manière, l'orientation de la fibre d'entrée peut être déterminée en fonction de la graduation. Lorsque la fibre est placée sur l'épisseur, faites pivoter la gaine pour vous assurer que l'échelle 0° est sur le dessus, de sorte que l'orientation du joint épissé par défaut d'alignement puisse être déterminée. La figure 7 trace la sensibilité à la longueur d'onde et la sensibilité à l'intensité à différentes orientations, ce qui montre clairement la forte dépendance à l'orientation de l'inclinomètre. La réponse angulaire dans toutes les orientations est non linéaire, similaire à la Fig. 6. Les données dans la plage linéaire de 0° à 20° sont utilisées pour indiquer la sensibilité dans l'orientation correspondante de la Fig. 7.

Dépendance angulaire de l'inclinomètre par rapport aux différentes orientations.

Comme on peut le voir sur la figure 7, la sensibilité maximale est sur l'axe y et la sensibilité minimale sur l'axe x. Ceci est facile à comprendre puisque l'orientation de l'axe y présente le plus grand désalignement au niveau du joint épissé par désalignement, tandis que l'orientation de l'axe x présente un faible désalignement. Il y a encore quelques erreurs dans la Fig. 7, qui peuvent résulter des raisons suivantes : les deux tubes capillaires ne sont pas complètement placés sur le même plan d'horizon en raison du décalage de la fibre, ce qui peut ajouter un angle de marche à l'inclinaison ; la rotation mécanique du capteur peut entraîner des erreurs. Pour les applications sur le terrain, la fluctuation de la température ambiante entraîne toujours une détérioration des performances du capteur et une grande erreur de mesure.

La réponse en température de l'inclinomètre proposé est caractérisée. L'inclinomètre est placé dans un four tubulaire (SIGMA, OTF60). La température dans le four monte progressivement de 20 à 60 °C avec un pas de 5 °C et est maintenue à chaque température pendant ~ 30 min. Un thermomètre (FLUKE, 1551A) avec une précision de ± 0,05 °C est utilisé pour surveiller la température dans le four tubulaire en temps réel. Le spectre est collecté lorsque la température est stable. Comme le montre la figure 8a, la longueur d'onde de la vallée d'interférence se décale linéairement vers la longueur d'onde la plus longue avec une sensibilité de 36,7 pm/°C. Le décalage spectral est causé par la différence d'indice de réfraction effectif entre le mode de cœur et les modes de gaine, qui est induite par l'élévation de température29. Étant donné que la longueur d'onde augmente de manière linéaire, l'influence de la température peut être éliminée efficacement en introduisant un FBG commercial. La figure 8b montre l'intensité de la vallée d'interférence à différentes températures. La variation d'intensité maximale sur l'ensemble du processus de chauffage est inférieure à 0,42 dB. Cela signifie que la sensibilité croisée à l'angle de température de la démodulation d'intensité n'est que de ~ 0,062 deg/°C.

Réponse en température de l'inclinomètre de 20 à 60 °C.

L'interféromètre dans la fibre basé sur l'épissage par désalignement est une structure classique pour la mesure de la courbure, de la flexion et de la déformation. Dans notre recherche, un inclinomètre compact et réfléchissant à base de MI est démontré. Le dispositif proposé est fabriqué au moyen d'un épissage par désalignement et d'un revêtement d'extrémité. La fibre est insérée dans deux tubes de quartz capillaires près du joint épissé par désalignement, ce qui la rend très sensible à l'angle d'inclinaison. L'inclinomètre présente une forte dépendance à l'orientation en raison de la structure asymétrique. La réponse en température de l'inclinomètre est également caractérisée, et la compensation de température peut être utilisée pour éliminer l'erreur induite par la température. L'inclinomètre présente les avantages d'une taille compacte, d'une sensibilité élevée et peut fournir une télédétection en tant que sonde de réflexion, ce qui en fait un bon candidat pour la mesure de l'inclinaison dans de nombreuses applications.

Li, F., Zhang, WT, Li, F. & Du, YL Inclinomètre à fibre optique pour la surveillance des glissements de terrain. Appl. Méca. Mater. 166, 2623-2626 (2012).

Annonces d'article Google Scholar

Zhuang, Y. et al. Un inclinomètre à fibre optique 2D haute résolution pour les applications de surveillance de l'état des structures. IEEE T.Instrum. Mes. 69(9), 6544–6555 (2020).

Article CAS Google Scholar

Lee, YG, Jang, HK, Kim, DH & Kim, CG Développement d'un inclinomètre à fibre optique monté sur miroir. Capteur. Loi. A. Physique. 184, 46-52 (2012).

Article CAS Google Scholar

Li, J., Qiao, X., Rong, Q. & Sun, A. Un inclinomètre à fibre compacte utilisant une fibre à âme mince avec une microcavité à entrefer incorporée. FIG. 16(1), 92–100 (2016).

Google Scholar

Deng, M., Tang, CP, Zhu, T. & Rao, YJ Capteur de courbure très sensible basé sur un interféromètre Mach-Zehnder utilisant une fibre à cristal photonique. Opter. 284(12), 2849–2853 (2011).

CAS Google Scholar

Mao, L., Lu, P., Lao, Z., Liu, D. et Zhang, J. Capteur de courbure très sensible basé sur une fibre monomode utilisant un épissage à décalage de noyau. Opter. Technologie laser. 57, 39-43 (2014).

Annonces d'article Google Scholar

Guan, BO, Tam, HY & Liu, SY Réseau de Bragg à fibre indépendant de la température Capteur d'inclinaison. Photon IEEE. Technol. Lett. 16(1), 224–226 (2004).

Annonces d'article Google Scholar

Rauf, A., Zhao, J., Jiang, B., Jiang, Y. et Jiang, W. Mesure de courbure à l'aide d'une fibre gravée incorporant un réseau de Bragg à fibre. Opter. Lett. 38(2), 214–216 (2013).

Article ADS CAS Google Scholar

Rong, Q. et al. Mesure simultanée du déplacement et de la température à l'aide du mode de revêtement du réseau de Bragg en fibre basé sur la non-concordance du diamètre du cœur. J. Lightwave. Technol. 30(11), 1645–1650 (2012).

Annonces d'article Google Scholar

Albert, J., Shao, LY et Caucheteur, C. Capteurs à réseau de Bragg à fibre inclinée. Laser. Photonique. Rév. 7(1), 83–108 (2012).

Annonces d'article Google Scholar

Guo, C., Chen, D., Shen, C., Lu, Y. & Liu, H. Inclinomètre optique basé sur un réseau de Bragg à fibre inclinée avec cône fusionné. Opter. Fibre. Technol. 24, 30–33 (2015).

Annonces d'article Google Scholar

Frazão, O. et al. Inclinomètre optique basé sur un seul réseau de fibres à longue période combiné à un cône fusionné. Opter. Lett. 31(20), 2960-2962 (2006).

Annonces d'article Google Scholar

Shao, LY & Albert, J. Inclinomètre vectoriel à fibre optique compact. Opter. Lett. 35(7), 1034-1036 (2010).

Annonces d'article Google Scholar

Li, J., Qiao, X., Rong, Q. & Sun, A. Un inclinomètre à fibre compacte utilisant une fibre à âme mince avec un interféromètre à fibre à microcavité incorporé. Capteurs. 16(1), 92–100 (2016).

Annonces d'article Google Scholar

Osuch, T., Markowski, K., Manujło, A. & Jędrzejewski, K. Couplage d'un capteur d'inclinaison et de température à fibre optique indépendant basé sur un réseau de Bragg à fibre conique chirpée en configuration à double passage. Sen. Actionneurs A. Phy. 252(1), 76–81 (2016).

Article CAS Google Scholar

Lee, C. et al. Inclinomètres coniques en fibre polymère. IEEE Photon. J. 12(3), 1–10 (2020).

Article Google Scholar

Feng, ZY et al. Un inclinomètre à fibre utilisant un microcône à fibre avec un interféromètre à fibre à microcavité à entrefer. Opter. Commun. 364(1), 134–138 (2016).

Article ADS CAS Google Scholar

Gong, H., Qian, Z., Yang, X., Zhao, CL & Dong, X. Inclinomètre à fibre optique basé sur un cône de fibre cascadant une structure en forme de cacahuète. IEEE Sen. J. 15(7), 3917–3920 (2015).

Annonces d'article Google Scholar

Li, J., Qiao, X., Rong, Q. & Sun, A. Un inclinomètre à fibre compacte utilisant une fibre à âme mince avec un interféromètre à fibre à microcavité à entrefer incorporé. Capteurs. 16 (1), (2016).

Liu, S. et al. Inclinomètre à fibre indépendant de la direction basé sur une fibre à cristal photonique à noyau creux simplifiée. Opter. Lett. 38(4), 449–451 (2013).

Annonces d'article Google Scholar

Gong, H., Song, H., Zhang, S., Jin, Y. & Dong, X. Capteur de courbure basé sur un interféromètre sagnac à fibre de cristal photonique à noyau creux. IEEE Sens. J. 14(3), 777–780 (2014).

Annonces d'article Google Scholar

Qi, Y. et al. Capteur de courbure très sensible basé sur une structure de fibres doubles sans âme en sandwich de fibres multigaines. Appl. Opter. 53(28), 6382–6388 (2014).

Annonces d'article Google Scholar

Technologie de capteur intelligent et systèmes de mesure. Inaudi, D. & Glisic, B. Développement d'un inclinomètre interférométrique à fibre optique. Structures et matériaux intelligents. 2002. Int. Soc. Opter. Photon. 4694, 36–42 (2002).

Google Scholar

Mao, L., Lu, P., Lao, Z., Liu, D. et Zhang, J. Capteur de courbure très sensible basé sur une fibre monomode utilisant un épissage à décalage de cœur. Opter. Laser. Technol. 57(4), 39–43 (2014).

Annonces d'article Google Scholar

Wang, LY et al. Capteur vectoriel de flexion basé sur un interféromètre de Machzehnder utilisant une fibre de type S et un décalage latéral. J.Mod. Optique. 63(21), 2146–2150 (2016).

Annonces d'article Google Scholar

Zhang, S., Zhang, W., Gao, S., Geng, P. & Xue, X. Capteur vectoriel de flexion à fibre optique basé sur l'interféromètre Mach-Zehnder exploitant le décalage latéral et la conicité vers le haut. Opter. Lett. 37(21), 4480–4482 (2012).

Annonces d'article Google Scholar

Song, B. et al. Inclinomètre dépendant de l'orientation basé sur le couplage intermodal de deux modes LP dans une fibre à cristal photonique à maintien de polarisation. Opter. Exprimer. 21(15), 17576–17585 (2013).

Annonces d'article Google Scholar

Song, B. et al. Capteur de torsion basé sur un interféromètre multimode avec une faible sensibilité à la température utilisant des fibres carrées sans noyau. Opter. Exprimer. 21(22), 26806–26811 (2013).

Article ADS CAS Google Scholar

Lu, P., Men, L., Sooley, K. & Chen, Q. Interféromètre Mach-Zehnder à fibre conique pour la mesure simultanée de l'indice de réfraction et de la température. Appl. Phys. Lett. 94(13), 5267–5269 (2009).

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Le programme clé de R&D de la province du Shanxi (domaine de haute technologie). N° 201803D121069.

Département de génie électronique, Institut de technologie de Taiyuan, Taiyuan, 030000, Chine

Huajie Wang, Laifang Zheng, Junsheng Zhang et Jijun Liu

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Le travail a été réalisé dans une collaboration de tous les auteurs. HW a conçu, analysé et rédigé cet article ; LZ et JZ rédaction-révision et édition, JL a préparé les Fig. 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7 et 8. Tous les auteurs ont lu et accepté la version publiée du manuscrit.

Correspondance avec Huajie Wang.

Les auteurs ne déclarent aucun intérêt concurrent.

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Réimpressions et autorisations

Wang, H., Zheng, L., Zhang, J. et al. Inclinomètre à fibre optique dépendant de l'orientation basé sur l'interféromètre michelson à décalage central. Sci Rep 12, 7849 (2022). https://doi.org/10.1038/s41598-022-12089-5

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Reçu : 04 novembre 2021

Accepté : 26 avril 2022

Publié: 12 mai 2022

DOI : https://doi.org/10.1038/s41598-022-12089-5

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